1.	Kinematika

1.1	rovnoměrný přímočarý pohyb

1.2	Rovnoměrný zrychlený přímočarý pohyb

1.3

Volný pád

1.4	Skládáný pohybů a rychlosti

1.5	Rovnoměrný pohyb po kružnici

1.6	Zrychlení při rovnoměrném pohybu po kružnici

1.7	Zrychlení při nerovnoměrném křivočarém pohybu

2.

Dynamika

2.1	Vzájemné působení těles

2.2	Newtonovy pohybové zákony

2.2.1

První Newtonův pohybový zákon

2.2.2

Druhý Newtonův pohybový zákon

2.2.2.1

Hybnost hmotného tělesa

2.2.2.2

Změna hybnosti

2.2.3

Třetí Newtonův pohybový zákon

2.2.3.1

Zákon zachování hybnosti

3.	Smykové tření a valivý odpor

3.1	Valivý odpor

3.2	Dostředivá síla

3.3	Inerciální vztažné soustavy, Galileiho princip relativity

3.4	Neinerciální vztažné soustavy a setrvačné síly

3.5	Otáčející se vztažné soustavy

"Zvláštní případ rovnoměrně zrychleného pohybu s nulovou počáteční rychlostí.
Tíhové zrychlení g je ve vakuu pro všechny tělesa stejné a jeho směrem je určen svislý směr na
daném místě povrchu Země. Mění se se zeměpisnou šířkou a nadmořskou výškou. Hodnota
normální tíhového zrychlení je gn=9,80665m⋅s−2
Skládání pohybů a rychlostí
Při skládání pohybů platí prinip nezávislosti pohybů: Koná-li hmotný bod současně dva nebo více
pohybů, je jeho výsledná poloha taková, jako kdyby konal tyto pohyby po sobě, a to v libovolném
pořadí.
Rovnoměrný pohyb po kružnici
Nejjednodušší křivočarý pohyb. Trajektorie je kružnice. Velikost rychlosti je konstantí, její směr se
však neustále mění – v daném bodě trajektorie má směr tečny k trajektorii.
Spojnice středu kružnice (trajektorie) a hmotného bodu se nazývá průvodič hmotného bodu. Délka
je rovna poloměru kružnice.
Hmotný bod urazí za dobu t dráhu s . Poměr této dráhy a poloměru kružnice je úhlová dráha
=sr
. Jednotkou jsou radiány.
Úhlová rychlost je podíl úhlové dráhy  , kterou průvodič opíše za dobu t , a této doby:
=

t . Jednotkou je radián za sekundu ( rad⋅s−1=s−1 ).
Koná-li hmotný bod rovnoměrný pohyb po kružnici, je jeho úhlová rychlost konstantní. Úhlová
dráha je lineární fukncí času: =t . Rovnoměrný pohyb po kružnici je pohyb periodický.
Průvodič opíše plný úhel 2 vždy za dobu T . Doba T se nazývá oběžná doba nebo perioda.
Úhlová rychlost je pak =
2
T . Počet oběhů za jednotku času je frekvence pohybu. Mezi
frekvencí a periodou platí vztah f = 1
T . Jedtnotkou jsou s−1=Hz hertzy. Úhlová rychlost je
pak =2 f .
Velikost rychosti hmotného bodu je v=r . Při dané úhlové rychlosti je rychlost přímo úměrná
poloměru.
Zrychlení při rovnoměrném pohybu po kružnici
Vektor rychlosti hmotného bodu při rovnoměrném pohybu po kruřnici v není konstantní – má
stejnou velikost, avšak jeho směr se mění -> na hmotný bod působí zrychlení. Toto zrychlení se
nazývá dostředivé a směřuje do středu kružnice, přičemž je vždy kolmé k vektoru okamžité
rychlosti. Platí vztah: ad=
v2
r =2 r . Velikost zrychlení je stále stejná, jeho směr se však mění."

Práce je formátu pro AcrobatReader (.pdf)